因為電容器的電極之間是絕緣的，所以理論上電阻值是無窮大的。
然而，實際的電容器存在有限的電阻值，因為在絕緣電極之間有少(shǎo)量電流流動。
該電阻值稱為“絕緣電阻”，單位用電阻［MΩ］或CR積［Ω･F］、［MΩ･μF］表示。
絕緣電阻行為
當直流電壓直接施加在電容器後，突入電流（也(yě)稱充電電流）的流量如下(xià)圖1所示。随著(zhe)電容器逐漸被充電，電流呈指數降低(dī)。
電流I(t)随時間的增加而分為三類（如方程（1）所示），即充電電流Ic(t)、吸收電流Ia(t)和漏電電流Ir。
I(t) = Ic(t) + Ia(t) + Ir ……方程（1）
充電電流表明(míng)電流通過一(yī)個(gè)理想的電容器。與充電電流相(xiàng)比，吸收電流有一(yī)個(gè)延遲過程，并且在低(dī)頻(pín)範圍內(nèi)伴随有介電損耗、造成高介電常數電容器（鐵(tiě)電性電容器）極性相(xiàng)反并在陶瓷與金(jīn)屬電極界面上發生(shēng)肖特基障壘。
漏電電流是在吸收電流的影響降低(dī)後，在一(yī)定階段出現的常數電流。
因此，下(xià)述電流值随施加在電容器上的時間電壓量而變化(huà)(huà)。這意味著(zhe)，隻有在指定電壓用途下(xià)的定時測量才能确定電容器的絕緣電阻值。
獨石陶瓷電容器的絕緣電阻表示當在電容器端子之間施加直流電壓（無紋波）時，在設定時間（比如60秒）之後施加電壓和漏電流之間的比率。
此外，充電電流、吸收電流、漏電電流無法明(míng)确區分。
絕緣電阻值的規定及單位
如上所述，絕緣電阻的單位表示為電阻［MΩ］或CR乘積［MΩ･F］。
CR乘積［MΩ･F］是标稱電容和絕緣電阻的乘積。
根據産品編号，單位不(bù)同，請(qǐng)在各産品編号的詳細規格表上确認。
CR産品絕緣電阻［MΩ］的計(jì)算方法［MΩ･F］
例如：CR産品為500Ω･F或更高，電容為1μF時
-> 500ΩF/1μF＝500MΩ以上
電容值越高，其絕緣電阻值越低(dī)。
其原因解釋如下(xià)：考慮到獨石陶瓷電容器可以看(kàn)作是一(yī)個(gè)導體(tǐ)，根據施加在其上的電壓和電流，利用歐姆定律可以計(jì)算出絕緣電阻。
絕緣電阻值R可以用方程（2）表示，導體(tǐ)的長(cháng)度為L，導體(tǐ)的橫截面面積為S，電阻率為ρ。
R = ρ･L/S ……方程（2）
同樣，電容量C可以用方程（3）表示，獨石陶瓷電容器兩個(gè)電極之間的距離(lí)（電介質厚度）用L表示，內(nèi)部電極的面積用S表示，介電常數為ε。
C ∝ ε･S/L ……方程（3）
方程（4）由方程（2）和方程（3）得(de)出，由方程（4）可知R與C成反比。
R ∝ ρ･ε/C ……方程（4）
絕緣電阻越大表明(míng)直流電壓下(xià)的漏電電流越小。一(yī)般情況下(xià)，絕緣電阻值越大，電路的準确性越高。
